Вважається, що надпровідність сполук з важкими фермионами обумовлена взаємодією електронів не з фононами, як у звичайних надпровідниках, а з спиновыми флуктуаціями.

Згідно теорії, при такому механізмі спарювання надпровідний параметр порядку має d-хвильову симетрію, а надпровідна щілину D звертається в нуль на діагоналях зони Бріллюена. Експериментальні дослідження структури D в k-просторі утруднені, по-перше, низькими критичними температурами тяжелофермионых надпровідників Tc ~ 1 До (вимірювання потрібно проводити при T << Tc) і, по-друге, малою величиною D, яка теж є наслідком низьких Tc. Нещодавно двом групам все-таки вдалося визначити D(k) в одному з типових представників цього класу надпровідників – CeCoIn5 [1, 2]. Обидві використовували скануючу тунельну мікроскопію/спектроскопію високого дозволу, тільки одні вивчали інтерференцію боголюбовських квазічастинок при їх розсіянні на локальних домішки [1], а інші – відгук електронів на такі ж домішки в координатному просторі [2]. Результати збіглися: нулі (або, принаймні, глибокі мінімуми) D опинилися там, де їм і належить бути при d-хвильовому паруванні (див. рис.).

Зліва – поверхня Фермі в CeCoIn5. Надпровідна щілину D мінімальна на діагоналях зони Бріллюена. Праворуч – кутова залежність D в CeCoIn5 (червона лінія) і Bi2Sr2CaCu2O8 (синя лінія).

Цікаво, що кутова залежність D при цьому майже така ж, як і в купратном ВТНП Bi-2212, незважаючи на величезну різницю в Tc (2.3 До і 93 До). Це дає підставу для спекуляцій про однаковому механізм надпровідності.

1. M. P. Allan et al., Nature Phys. 9, 468 (2013).

2. B. B. Zhou et al., Nature Phys. 9, 474 (2013).