Недодопированные купраты як топологічні надпровідники

Хвильова функція куперовской пари в купратних ВТНП має хвильову симетрію, і тому надпровідна щілину D дорівнює нулю у відповідних напрямках імпульсного простору (діагоналях зони Бріллюена), які називаються вузловими. Сюрпризом стало недавнє спостереження кінцевої вузловий D в ряді сильно недодопированных ВТНП [1, 2].

Вже давно вважається надійно встановленим, що хвильова функція куперовской пари в купратних ВТНП має dx2-y2-хвильову симетрію, і тому надпровідна щілину D дорівнює нулю у відповідних напрямках імпульсного простору (діагоналях зони Бріллюена), які називаються вузловими. Сюрпризом стало недавнє спостереження кінцевої вузловий D в ряді сильно недодопированных ВТНП [1, 2]. В теоретичній роботі [3] (США, Китай) показано, що причиною цього може бути співіснування топологічного надпровідного стану (p±ip)↑↓ з антиферомагнітною порядком. Якщо це дійсно так, то нам доведеться повністю переглянути загальноприйняту точку зору на деталі переходу антиферромагнитный діелектрик → надпровідник при допуванні.

Крайовий енергетичний спектр в змозі (p+ip)↑↓-AF.

Щоб перевірити пророкування [3], можна використовувати скануючу тунельну мікроскопію для візуалізації крайових станів (див. рис.), або ж пошукати ознаки хіральної надпровідності в експериментах по керровскому обертанню.

 

1. Y. Peng et al., Nature Commun. 4, 2459 (2013).

2. E. Razzoli et al., Phys. Rev. Lett. 110, 047004 (2013).

3. Y.-M. Lu et al., Nature Phys. 10, 634 (2014).

Залишити відповідь

Ваша e-mail адреса не оприлюднюватиметься. Обов’язкові поля позначені *