Симетрія надпровідного параметра порядку D є найважливішою характеристикою надпровідника. Так як залежність D(k) неявно містить у собі інформацію про вигляді матричного елемента ефективного електрон-електронного тяжіння, то знання цієї залежності дозволяє будувати обґрунтовані припущення про природу куперовского спарювання. Наприклад, якщо в звичайних надпровідниках з фононным механізмом спарювання величина D на всій поверхні Фермі постійна (s-хвильова симетрія), то в купратних ВТНП D має вузли, змінюючи знак на чотирьох прямих, паралельних осі kz (d-хвильова симетрія).
Що стосується безмедных ВТНП (пниктидов і халькогенідів заліза), то в деяких з них (LaOFeP, LiFeP, KFe2As2, BaFe2(As1-xPx)2, BaFe2-xRuxAs2, FeSe) вузли D спостерігаються, а в деяких (Ba1-xKxFe2As2, BaFe2-xCoxAs2, KxFe2-ySe2, FeTe1-xSex) – немає. Нові дані для D(k) у ще двох пниктидах отримані в роботах [1, 2]. Фотоэмиссионная спектроскопія з кутовим дозволом показала [1], що в BaFe2(As0.7P0.3)2 вузли у D хоч і є, але не такі, як при d-хвильовому паруванні: вузлова лінія на поверхні Фермі являє собою коло. Автори [1] вважають, що D має s-хвильову симетрію, але при цьому дуже сильно анизотропна в k-просторі. Подібні результати були отримані в роботі [2] при дослідженні інтерференції квазічастинок у LiFeSe. Автори [2] визначили надпровідні щілини |Di(k)| на трьох діркових поверхнях Фермі і показали, що всі вони не мають вузлів і істотно анізотропні (див. рис.).
Надпровідна щілину в трьох діркових зонах h1, h2, h3 халькогенида LiFeSe (в літературі ці зони позначають зазвичай, a1, a2, g , відповідно).
Залишилося нез’ясованим, чи змінює D знак при переході з однієї поверхні на іншу (s±-хвильове парування). Різноманіття залежностей D(k) в пниктидах і халькогенідах заліза свідчить або про відсутність однозначної кореляції механізму надпровідності і симетрії D, або про відмінність механізмів у різних сімействах безмедных ВТНП (що є малоймовірним на увазі подібність їх структури та основних фізико-хімічних властивостей).
Л. Опенов
1. Zhang Y. et al., Nature Phys. 8, 371 (2012).
2. M. P. Allan et al., Science 336, 563 (2012).
