Парування важких фермионов

Вважається, що надпровідність сполук з важкими фермионами обумовлена взаємодією електронів не з фононами, як у звичайних надпровідниках, а з спиновыми флуктуаціями.

Згідно теорії, при такому механізмі спарювання надпровідний параметр порядку має d-хвильову симетрію, а надпровідна щілину D звертається в нуль на діагоналях зони Бріллюена. Експериментальні дослідження структури D в k-просторі утруднені, по-перше, низькими критичними температурами тяжелофермионых надпровідників Tc ~ 1 До (вимірювання потрібно проводити при T << Tc) і, по-друге, малою величиною D, яка теж є наслідком низьких Tc. Нещодавно двом групам все-таки вдалося визначити D(k) в одному з типових представників цього класу надпровідників – CeCoIn5 [1, 2]. Обидві використовували скануючу тунельну мікроскопію/спектроскопію високого дозволу, тільки одні вивчали інтерференцію боголюбовських квазічастинок при їх розсіянні на локальних домішки [1], а інші – відгук електронів на такі ж домішки в координатному просторі [2]. Результати збіглися: нулі (або, принаймні, глибокі мінімуми) D опинилися там, де їм і належить бути при d-хвильовому паруванні (див. рис.).

Зліва – поверхня Фермі в CeCoIn5. Надпровідна щілину D мінімальна на діагоналях зони Бріллюена. Праворуч – кутова залежність D в CeCoIn5 (червона лінія) і Bi2Sr2CaCu2O8 (синя лінія).

 

Цікаво, що кутова залежність D при цьому майже така ж, як і в купратном ВТНП Bi-2212, незважаючи на величезну різницю в Tc (2.3 До і 93 До). Це дає підставу для спекуляцій про однаковому механізм надпровідності.

 

1. M. P. Allan et al., Nature Phys. 9, 468 (2013).

2. B. B. Zhou et al., Nature Phys. 9, 474 (2013).

Залишити відповідь

Ваша e-mail адреса не оприлюднюватиметься. Обов’язкові поля позначені *